中级音响师速成实用教程 99

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　　口口圈深留第4章传声器的原理与使用
　　管端
　　A第2缝
　　4第3缝
　　|第4缝
　　|第5缝
　　|产基然
　　图中1为d（l-cos0）的相位差；2为2d相位差；4为4ai-cose）的相位差""图4-17锐指向性传声器振膜处总声压与声波入射角0的关系图当声波与管轴成0角方向入射时，声波由管前端开口入射到达振膜的距离要长于由各开缝入射的声波到达振膜的距离，越靠近振膜的开缝，入射声波到达振膜的距离越短，可以如下表示：
　　第二开缝dcos r4d=D-d（1-cos）；
　　第三开缝
　　2dcos 0+3d=D-2d（1-cos）；
　　第四开缝
　　3dcos +2d=D-3d（1-cos）；
　　第五开缝4dcos rd=D-4d（l-cos）。
　　因此，与远离振膜的开缝人射的声波相比，靠近振膜的开缝入射的声波到达振膜时，相位要超前。将五处入射的声压相加，可得图4-17（b）所示的总声压，它小于图4-17（a）所示的总声压。这种现象随e的增大而越发显著，如图4-17（c）所示，因而可以获得锐指向性。
　　当声波频率变高，声波入射角不变时，各缝入射声波到达振膜的相位差会增大，振膜处总声压将减小得更多，指向性会更尖锐。
　　另外，将传声器置于一抛物面的焦点位置也可形成锐指向性传声器。
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