音乐声学与心理声学(第3版) 55

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　　40音乐声学与心理声学（第三版）
　　DeA
　　图1.28两个刚性界
　　面中驻波的声压分量
　　（也称为共振模式）
　　k
　　图1.29两个刚性界
　　面中驻波的速度分量
　　当反射面的间距等于半波长的倍数时也能形成驻波，因此理论上形成驻波的频率有无数个，这些频率都是fowet的整数倍，并可以用下式计算：
　　其中，f，为第n次驻波频率（Hz），n=1，2，3，...，。
　　从图1.28和图1.29可以看出，驻波的声压分量和速度分量在某些位置产生最大幅度，在某些位置产生最小幅度。例如，在图128中，声压分量的幅度在边界处和中点处达到最大值；而在图1.29中，速度分量在边界处和中点处为零。声压分量幅度为零的位置称为压力波节点，声压分量幅度最大的位置称为压力波腹点。随着反射面之间驻波的半波长数量的增多，波节和波腹的数量随之增多。刚性界面压力波节点的数量等于半波长的个数，压力波腹点的数量比节点多一个。同理也存在速度波的节点和腹点，它们与压力波节点和压力波腹点是密切相关的，速度波腹点和压力波节点会同时出现，反之亦然，如图1.30所示。这是因为能量在声波的传输过程中，或者存储在压力波节点的速度分量中，或者存