256音乐声学与心理声学（第三版） 　　，9Wouce 　　（6.12） 　　其中，4为声强（W/m2），Q为声源指向性因数（以球形声源为参考），Wauce为声源的声功率（W），r为到声源的距离（m），应保持不变。因此，扬声器辐射的声功率可由式（6.12）得： 　　Wonme|切（（c）（613） 　　式（6.13）表明，为了获得恒定的轴向直达声频率响应，当Q值增大时，声源的输出声功率就要减小...

　　第6章听音的声学环境257 　　谷点会使相应的扬声器声音被淹没，或在混音时使这些频段的声音难以听清。混响声场在高频端的下跌使声音听起来比较暗淡。有些厂家试图通过提高这些频段的轴向频率响应来消除这种效应，但又带来了一些其他问题。对于语言重放系统而言，混响声场随Q值的增大而减小的现象有助于提高直达声相对混响声的声压级，从而改善语言清晰度。 　　图6.12家用两分频高 　　保真扬声器混响频率特性 　...

　　258音乐声学与心理声学（第三版） 　　合适的混响时间取决于所演奏音乐的性质。例如，Scarlatti或Mozart的小型复调音乐曲目适合在较小混响时间的环境演奏，而Wagner或Berlioz的大型浪漫式作品适合在较大混响时间的环境演奏。混响时间较大的情况经常出现在大教堂、溜冰场和火车站。这些场所会使大多数音乐听起来模糊不清，然而当在大教堂里聆听复调声乐，例如，Palestrina的作品时，...

　　第6章听音的声学环境259 　　比例为a，则由墙面反射回来、即将撞击下一个墙面的能量比例为（1a）。 　　由于每次反射损失的能量为a倍，因此反射后的能量与初始能量之间的关系是按指数规律衰减。声波经过与墙面的多次反射后，利用两次反射之间的时间间隔和声能的指数衰减规律，可以推导出声能从初始状态衰减到一定比例所需时间的计算公式，详见附录3。 　　衰减的比例有多种选择，但是最常用的是声能衰减60dB或...

　　260音乐声学与心理声学（第三版） 　　5xl2 　　而两次反射的平均时间间隔和混响时间随线度L的变化特性如下： 　　一÷L 　　可见，当平均吸声系数保持不变时，混响时间随房间尺寸的增大而增大。在普通房间里，吸声往往是由地毯、窗帘和人等产生，一般可以认为其所占面积的比例不变（平均吸声系数大致相同）。因此，一般来说，大房间比小房间具有较长的混响时间，这也是我们主观评判房间大小的依据之一。另一个评...

　　第6章听音的声学环境261 　　新的混响时间为原来的2倍，即： 　　当a0.9时，T6o doubedT0×20.042×20.0845当a0.2时，To doubedT0 ×20.43×20.865 　　6.1.13短混响引起的问题 　　当房间的吸声较强时，混响时间会非常短，这就产生了一个有趣的问题。请记住上述混响时间计算公式的使用条件是声波以相同的机率撞击房间里所有的墙面。在我们的例题中，...

　　262音乐声学与心理声学（第三版） 　　0.161V 　　105n（1a） 　　上式的困难在于需要计算（1a）的自然对数。但是，自然对数可以用以下无限级数表示： 　　0.161V 　　（6.18） 　　slo92a....." 　　因为a

　　第6章听音的声学环境263 　　图6.13混响随时间衰 　　减的理想曲线 　　篇12一 　　路18| 　　24 　　30+ 　　0.00.51.01.52.02.5 　　图6.142种产生不理想 　　：38888888888888888888888/ 　　混响衰减曲线的情形 　　强吸声面 　　一弱吸声面一 　　海彩：5路55路路装：5路彩： 　　较短温响 　　时间的空间

　　264音乐声学与心理声学（第三版） 　　完全耦合，因此声能以不同的速率衰减，分别取决于两个空间吸声的大小。 　　在上述两种情形下，结果都是声能随时间以两个或更多不同的斜率衰减，如图6.15所示。产生这种衰减曲线的原因是，衰减速率较快的声波在衰减速率较慢的声波之前消失，因此衰减较慢的声波在最后时刻的声场中占主导地位。另一个混响衰减的主要声学缺陷发生在当存在两个相互平行的反射面时，如图6.16所示...

　　第6章听音的声学环境265 　　图6.17存在颤动回声 　　时混响衰减曲线 　　适12 　　路18 　　24一 　　时间（s） 　　6.1.16混响时间随频率的变化 　　由式（6.17）和式（6.18）看出，混响时间主要与房间体积、表面积和平均吸声系数有关。然而，实际材料的吸声系数随声波频率变化，这说明当房间的体积和表面积保持不变时，房间的混响时间将随频率变化。 　　前面介绍过，当吸声系数变化...