246音乐声学与心理声学（第三版） 　　算公式为： 　　hm20lgL+101g（10）（65）下面通过举例计算，说明吸声表面对早期反射声强度的影响，并与前面例子的计算结果进行比较。 　　例6.3某扬声器的最大声强级为1m处102dB。当扬声器距离反射墙1.5m，并且听音者站在扬声器前方4m处时，试问其产生的反射声声强级（，）是多少？设墙面的吸声系数分别为0.9、069和0.5。 　　因为已知...

　　第6章听音的声学环境247 　　间称为混响时间，它与房间大小以及每次反射的吸声量有关。混响声场可分为3个阶段，如图6.8所示。 　　图6.7房间的混响声 　　Il0 　　1u 　　uim 　　auhltouth mam 　　Luu""Lim 　　时间 　　随时间变化过程 　　建立稳态！衰减 　　时间 　　（1）混响声场的建立：这是混响声场的最初部分，与房间的尺寸有关。 　　...

　　248音乐声学与心理声学（第三版） 　　时间。房间的吸声量也会影响稳态混响声场的建立时间，而且稳态混响声压级与房间的吸声量成反比，这在后面会介绍。由于声场建立的速率与两次反射或吸收的时间间隔有关，因此较大的房间比较小的房间需要更多时间来建立混响声场。 　　（2）稳态混响声场：当在房间里演奏某个稳定的乐音如管风琴乐音时，一定时间以后，输入的声功率会等于由于吸声而损失的声功率，这时混响声场达到一个...

　　第6章听音的声学环境249 　　图6.9混响声场稳态声 　　目前声级 　　级的产生 　　_时间 　　时间 　　时间 　　.llmmmm时间 　　目前混响声级是前期声音混响尾部的叠加 　　6.1.6混响声与直达声之间的平衡 　　混响声场的这种表现会产生两个结果。首先，直达声与混响声之间的平衡随听音者相对声源的位置而变化。这是因为混响声压级不随听音者位置变化，而直达声声压级却随着听音者与声源之间距...

　　250音乐声学与心理声学（第三版） 　　图6.10直达声和混响个直达声为主混响声为主声声强随距离变化特性 　　直达声 　　临界距离 　　系18+ 　　混响声 　　到声源距离（m） 　　6.1.7稳态混响声压级 　　其次，由于在稳态时，任意时刻的混响声强是所有混响声尾部声强之和，因此总声级由于这种叠加而增大。混响声压级与声波被吸收的速度快慢有很大关系。吸声越小，则声音的延续时间越长，叠加后产生的...

　　第6章听音的声学环境251 　　第一次反射后被吸收的声能。上述两种因素综合之后得到式（6.6）中的（1a/sa，式（66）中的系数4与声音从全方位到达房间的墙面有关。从式（6.6）还可以看到一个有趣的现象，似乎混响声级只与总吸声面积有关，但实际上表面积和体积是有关联的，其中一个包含着另一个。事实上，由于当体积减小时房间的表面积变小，因此，尽管较小房间的混响时间总是较短，但在相同平均吸声系数的情...

　　252音乐声学与心理声学（第三版） 　　其中，R为房间常数（m2），a为房间的平均吸声系数。 　　将房间常数代入式（66）后，式（6.6）简化为： 　　lmetbeant Wsone。（68） 　　混响声强级可表示为： 　　四|+101g（。（69） 　　a是一个取值为0~1的系数，较小表面积的房间与较大表面积的房间相比，其混响声级较大。但是，必须注意不要把这个结论用于某些极端情况。例如，一个...

　　第6章听音的声学环境253 　　混响声场的声级为： 　　SL.cscm10g（Wgc）10g（A）在2种情况下房间常数为： 　　R..A）8075×09_675m？ 　　（1a）10.9 　　s075×021875m2 　　R002）710）102 　　因此，混响声场的声级为： 　　SlLcebe.anN和09）113+101g11322.390.7dB SlLcebeanfp02）113+1...

　　254音乐声学与心理声学（第三版） 　　6.1.8临界距离的计算 　　混响声场一般是扩散声场，声波到达房间不同位置的机率相等。 　　就像前面提到的，无论在房间的什么位置、什么时刻，我们听到的都是混响声场的总声能。正因为如此，我们可以认为声强级和声压级是相等的，即： 　　5PLeeweonteS/L ectemt10lg |ome +101g a（6.10） 　　临界距离（critical di...

　　第6章听音的声学环境255 　　这是非常短的临界距离！如果扬声器采用嵌入式安装，则因为扬声器仅向半空间辐射声能，Q等于2，这时临界距离为： 　　r.0.141/RQ0.141V18.75×20.86m（86cm） 　　临界距离仍然很小！ 　　由于大多数人处在距扬声器约2m处听音，这意味着在一般的家庭听音环境，人们听到的来自高保真音响的声音是以混响声而不是直达声为主。因此对家用重放系统而言，混响...