174数字音频技术（第6版） 　　积的能量数量。它正比于幅度的平方和频率的平方光紫外辐射 　　红外辐射 　　射线 　　104105 　　调幅广播调频广播 　　卫星 　　电视 　　光存储 　　0150014001300120011001000 　　800700600500400 　　上光纤范围 　　可见光→ 　　橙黄绿蓝靛紫 　　图6.1：电磁波谱，可以看出光存储和光纤系统中使用的波长当光进入一...

　　第6章光盘媒体175 　　光射入一个折射率较低的介质时，它会向远离法线的方向偏折，如图63B所示。随着入射角的增大，折射角将会逐渐接近90°，这是临界角，如图63C所示射光 　　反射光 　　二界面 　　折射光 　　反射光 　　入尉光 　　入射 　　全反射光 　　图6.3：当光从一种介质射入另一种折射率不同的介质时，会发生 　　（A）当n1小于n2时，折射光会向法线方向偏折 　　（B）当n1大于...

　　176数字音频技术（第6版 　　其中 　　n1为入射介质的折射率（比如一根光纤的纤芯） 　　日为入射角 　　为接收介质的折射率（比如一根光纤的包层 　　θ2为折射角 　　当6290°时，入射光的临界角记为6临 　　当角度大于日临时，光会被全反射，并且全反射的角度等于入射角6.1.1衍射 　　光可以被建模成沿其传播方向上的射线（虽然这仅存在于理论中）传播。垂直于光线的界面被称为波阵面（它是真实存...

　　第6章光盘媒体177 　　光落在中心光斑中，第一个环中最亮的强度仅为中心光斑的1/60。 　　艾瑞图样的尺寸由光的波长和透镜的数值孔径决定。激光拾取头是受衍射限制的，而不是受容差限制的。光斑的大小由衍射决定，质量更高的透镜将仍旧产生同样的光斑大小。因此，例如，一个光学显微镜不能对光盘上达到衍射极限的信息坑螺线进行成像（它将显些黑点，而不是信息坑的三维轮廓线），取而代之的是，需要一架扫描电子显微...

　　178数字音频技术（第6版 　　其中 　　d为光道间距 　　入为紫色光的波长（450nm） 　　为眼睛与盘片之间的距离（比如说20 　　r为紫色光环的半径（5.5cm 　　在本例中，通过计算你将得到光道间距的值为 　　与（大多数CD上）的真实光 　　道间距16m仅有1/10000000m的差距612光学系统的分辨率 　　如前面章节所述，只要平行光穿过一个圆孔，它就不能聚焦到一个像点但取而代 　...

　　第6章光盘媒体179 　　镜是一种空间低通滤波器，其空间截止频率由数值孔径决定，调制转移函数Modulation Transfer Function，MTF）描述了透镜的响应。它定义了在一个给定波长下所能分辨出的物体的最小尺寸。因为NA为有限值将导致截止频率，所以艾瑞图样与 　　低通滤波器的冲激响应 　　把一个冲激（狄拉克6函数）输 　　个电路中将产生该电路 　　的冲激响应。在一个光学系统中，...

　　180数字音频技术（第6版 　　总是与传播方向垂直。从一个灯泡发出的光是非偏振的，因为存在无限数量的电场，并且它是随机地垂直于传播方向的。在这些电场（E）中，任处于任意角度的电场可以被 　　看成是由两个相互正交的分量E和E表示的矢量。研究表明这些成分波是相位不相干的不过，当仅允许一个电场在与传播方向正交的一个单一方向上振荡时，这束光就被称为是线偏振或平面偏振的。这可以用一个偏光器来实现，如图6...

　　第6章光盘媒体181 　　第二束光被称为非常光线。这两束光被线偏振到相互垂直的平面内，这就是所谓的双折射没有发生双折射的方向被称为光轴，在此方向上材料的表现行为与一个各向同性介质完全相同 　　在光盘的制造过程中，光盘基片中使用的塑料在经受了融化和注射成型的应力以后会表现出双折射。这种双折射是各向异性的一种不受欢迎的效应。通过基片的波阵面（可能是由个激光头发出的）会被扭曲，因为两个正交分量的传播...

　　82数字音频技术（第6版） 　　偏振面的这种旋转可以用来区分光盘激光头中的各束光线。例如，线偏振光可以通过QWP变成圆偏振光，射到光盘上，然后返回并再次通过QWP后又变成线偏振光。由于所得偏振面与入射的线偏振光垂直，因此可以用一个偏振棱镜把它与入射光分开，即该棱镜对入射光来说是透明的，但对反射光来说则相当于一面镜子。很多激光头都使用了这种技术，第将对此进行介绍。二分之一波片的操作与此类似，但偏...

　　第6章光盘媒体183 　　还是振动，聚焦容限都应维持在这个水平上。激光头必须利用来自光媒体本身的成出 　　套校正信号，并且使用一套传动装置来维持正确的状态跟踪校正信号可以通过多种 　　法生成，比如使用双光斑法，它用一个衍射光栅产生额外的扫描光斑，或是使用摆动法扫描光斑按一种给定的正弦方式移动。类似地，聚焦校正信号也可以通过多种方法产生比如傅科刀口利用了一束分裂光束中不均等的照度分布；比如通过散...